第203章 全新的量子态（2/2）

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这是一个典型的拓扑不变量，通常出现在具有非平凡亏格的曲面上。

但这里只是一个二维曲面。

肖宿的眉头微微动了一下。

这意味着，这片叶子的边界所包围的区域，在更深层的参数空间中可能对应着一个带有“洞”的结构，一个不能用简单连通区域描述的对象。

他把这个观察暂时搁置，转而审视高能激发条件下的数据。

信号强度与激发能量的关系不是线性的。

当激发能量超过某个阈值，大约47 V的时候异常信号会突然出现，并且强度随能量增加呈幂律增长，指数约为1.37。

这不是常规的共振吸收谱，也不是多光子过程的典型特征。

更关键的是空间分布。

在不同激发能量下，叶状结构会发生变化，边界上的弯折点会移动，曲率的离散值会跳变，但弯折点的数量始终保持四个，这是不变的。

这暗示着某种量子化的条件。

肖宿直起身，目光从屏幕上移开，左手不自觉地抵住下颌。

他的大脑正在高速运转，将眼前的数据特征与已有的数学结构进行比对。

叶状结构、离散曲率谱、拓扑不变的非零全曲率、阈值激发行为、幂律增长、量子化弯折点——这些特征指向同一个方向：电子态空间不是连续的，而是被某种等价关系划分成了不同的叶层。

每一片叶子对应一个确定的拓扑相，叶子之间的边界对应着相变点。

而实验观测到的异常纠缠信号，正是某个高能拓扑相在三维实空间中的投影。

这个投影保留了母空间的关键拓扑信息，也就是弯折点的数量对应着某个陈数的值，全曲率的量子化对应着第一陈类的整数性，而阈值激发行为则揭示了从低能相到高能相跃迁的能隙大小。

肖宿转过身，语气依旧平淡，但语速比平时稍快，透露出他思维正在加速运转：

“你们的误差排查没有问题。这段信号不是噪声，也不是仪器伪迹。它是一种真实存在的物理现象，而且具有明确的数学结构。”

郭文英、李魏芳和唐元本同时屏住了呼吸。

肖宿没有看他们，目光依旧落在屏幕上，但语气中多了一丝笃定：“目前主流的拓扑能带理论是单粒子图像，无法处理电子关联产生的非局域纠缠。

而高能场论虽然能描述纠缠，却缺乏对拓扑稳定性的刻画。

你们的实验恰好落在了这两个理论的缝隙里，既需要处理多体关联，又需要保持拓扑保护。”

他顿了顿，指尖在空中画了一个虚拟的圆：“所以，不是你们的实验错了，也不是现有的理论完全错了，而是现有的理论框架不够充分。你们观测到的，是一个需要新数学语言来描述的对象。”

“一个全新的量子态。”

“全新的量子态？”

这句话，像一道惊雷，在郭文英、李魏芳和唐元本的脑海中炸开。

他们终于明白，自已之所以被困了两年，不是因为实验的问题，而是因为这是一个存在于现有理论框架之外的新的量子态。

郭文英回过神来，眼神里满是茫然，“可是，如果这是一种全新的量子态，那它的理论基础是什么呢？”

“目前还不明确。”

肖宿坦然摇头，没有丝毫掩饰，“但数据不会骗人，这段信号的行为，与已知的任何一种量子态，都不相同。

“它既有拓扑态的鲁棒性，也就是抗干扰能力，又有高能量子态的非局域纠缠，这是一种从未被发现过的新现象。”

三人对视了一眼，都从对方的眼中看到了震惊与难以置信。